这里会显示出您选择的修订版和当前版本之间的差别。
两侧同时换到之前的修订记录前一修订版后一修订版 | 前一修订版上一修订版两侧同时换到之后的修订记录 | ||
atk:磁性隧道结中的自旋输运 [2016/12/15 11:55] – [弛豫器件中心区] nie.han | atk:磁性隧道结中的自旋输运 [2016/12/15 12:22] – [简介] nie.han | ||
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您将使用ATK来学习共线/ | 您将使用ATK来学习共线/ | ||
- | {{ : | + | |
+ | {{ : | ||
===== 入门指南 ===== | ===== 入门指南 ===== | ||
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- | 通过点击插件工具栏上的{{ : | + | 通过点击插件工具栏上的{{: |
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+ | ==== 几何优化 ==== | ||
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+ | 将器件中心区域送到{{: | ||
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+ | * {{: | ||
+ | * {{: | ||
+ | * {{: | ||
+ | * {{: | ||
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+ | 同时,改变默认输出文件名为'' | ||
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+ | {{ : | ||
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+ | Calculator和InitialState设置应与在Parallel spin部分所使用的设置很相似: | ||
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+ | • **Calculator**: | ||
+ | * 选择SGGA交换关联方法。 | ||
+ | * 增加电子温度到1200K。 | ||
+ | * 设置k点网格为7x7x2。这个选择给出一个在x和y方向合理的k点取样。在z方向,您想要构建一个器件构型,所以在边缘的铁原子必须是块材类似的。在z方向选择2个k点使铁边缘原子的描述更像块体。 | ||
+ | * 普通列表项目为铁元素选择SingleZetaPolarized 基组。 | ||
+ | |||
+ | • **Initial State**: | ||
+ | * 选择User spin作为初始态的类型。 | ||
+ | * 设置氧原子和镁原子的相对自旋为0。 | ||
+ | |||
+ | 接下来,打开{{: | ||
+ | 点击Add Constraints来打开**Constraints Editor**。之后进行如下操作: | ||
+ | |||
+ | * 通过按住Ctrl键并在原子周围点住鼠标画矩形来选择下图所示的原子。然后点击Add tag from Selection来为这些原子分配标签为“Selection 0”。 | ||
+ | * 对右手边电极扩展的原子做同样的操作,但使得约束类型为“Fixed”。 | ||
+ | |||
+ | {{ : | ||
+ | |||
+ | {{ : | ||
+ | |||
+ | 将脚本保存为 '' | ||
+ | |||
+ | <code python> | ||
+ | atkpython mgo_relax.py > mgo_relax.log | ||
+ | </ | ||
+ | |||
+ | 如果需要,您也可以在此下载脚本:[[http:// | ||
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+ | === 检查结果 === | ||
+ | |||
+ | 在**LabFloor**上找到计算数据项。选择**Forces**项(// | ||
+ | |||
+ | {{ : | ||
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+ | 注意所有x-y方向的力为了实用目的都为零。对于已经被优化的原子,它们的受力小于优化标准0.05 eV/ | ||
+ | |||
+ | 您现在可以使用优化好的器件中心区域来进行器件输运性质的计算,参考Getting started部分。 | ||
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===== 参考文献 ===== | ===== 参考文献 ===== | ||
+ | [BZSM01] (1, 2) W. H. Butler, X.-G. Zhang, T. C. Schulthess, and J. M. MacLaren. Spin-dependent tunneling conductance of Fe|MgO|Fe sandwiches. Physical Review B, 63(5): | ||
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+ | 本文翻译:王吉章 | ||
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