adf:dielec2020
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| adf:dielec2020 [2021/08/06 16:33] – liu.jun | adf:dielec2020 [2024/05/31 11:19] (当前版本) – [小分子介电常数] liu.jun | ||
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| 行 1: | 行 1: | ||
| ======极化率、聚合物介电常数的计算====== | ======极化率、聚合物介电常数的计算====== | ||
| - | 计算思路：截取聚合物的多个重复单元（原则上单元数越多，计算结果越可靠）通过恰当的加H饱和，使用ADF模块计算该分子其极化率，然后使用Clausius Mosotti方程，结合聚合物的密度，以及改分子的分子量，得到介电常数信息： | + | 直接计算整个聚合物的介电常数，当然是可以的，但是原子数太多，计算量过于巨大，没有实操性。 |
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| + | 一种可操作的计算思路：截取聚合物的多个重复单元（原则上单元数越多，计算结果越可靠）通过恰当的加H饱和，使用ADF模块计算该分子其极化率，然后使用Clausius Mosotti方程，结合聚合物的密度，以及该分子的分子量，得到介电常数信息： | ||
| {{ : | {{ : | ||
| 行 10: | 行 12: | ||
| * M单位为 g/mol | * M单位为 g/mol | ||
| * 真空介电常数8.854187817E-12 F/m | * 真空介电常数8.854187817E-12 F/m | ||
| - | * 该公式使用上述单位后，等号右侧单位正好互相抵消，变为无量纲值，为了方便我们命名为A | + | * 该公式使用上述单位后，等号右侧单位正好互相抵消，变为无量纲值，为了方便我们将该值称为A |
| 行 24: | 行 26: | ||
| * 不同泛函对结果影响很小，甚至GGA与杂化泛函之间，影响也很小，因此这里选择了计算量较小的GGA-PBE | * 不同泛函对结果影响很小，甚至GGA与杂化泛函之间，影响也很小，因此这里选择了计算量较小的GGA-PBE | ||
| * 基组影响也较小，因此选择基本精度基组DZP。较重的元素可以选择TZP | * 基组影响也较小，因此选择基本精度基组DZP。较重的元素可以选择TZP | ||
| - | * 计算了0.1eV~0.5eV之间3个频率的电场。其中频率与能量的变换关系是使用光子能量计算公式E=hγ。因为理论上无法计算静电场的激化，因此使用低频极限，也就是关心接近0.1eV甚至趋近于0.0eV的电场的极化率，通过计算可以发现0.1~0.5eV之间变化很小。所以，数据外推，认为0.0eV时极化率也是该数值。 | + | * 计算了0.1eV~0.5eV之间3个频率的电场。其中频率与能量的变换关系是使用光子能量计算公式E=hγ。因为理论上无法计算静电场的极化，因此使用低频极限，也就是关心接近0.1eV甚至趋近于0.0eV的电场的极化率，通过计算可以发现0.1~0.5eV之间变化很小。所以，数据外推，认为0.0eV时极化率也是该数值。 |
| =====结果处理===== | =====结果处理===== | ||
| 行 36: | 行 38: | ||
| 以上，仅供参考。 | 以上，仅供参考。 | ||
| + | =====小分子介电常数===== | ||
| + | 这种算法，本身是以小分子的介电常数去近似聚合物的节点常数的，因此用来算小分子的介电常数当然也适用。 | ||
adf/dielec2020.1628238793.txt.gz · 最后更改: 2021/08/06 16:33 由 liu.jun