这里会显示出您选择的修订版和当前版本之间的差别。
两侧同时换到之前的修订记录前一修订版后一修订版 | 前一修订版上一修订版两侧同时换到之后的修订记录 | ||
atk:si_100_表面的复数能带 [2019/09/01 09:41] – [背景] dong.dong | atk:si_100_表面的复数能带 [2019/09/01 09:58] – [背景] dong.dong | ||
---|---|---|---|
行 3: | 行 3: | ||
- | 本教程中,您将计算 Si 晶体 (100) 面上的复数能带。 | + | 本教程中,您将计算 Si 晶体 (100) 面上的复数能带。您将: |
- | + | ||
- | 特别地,您将: | + | |
- 创建 Si(100) 表面; | - 创建 Si(100) 表面; | ||
行 14: | 行 12: | ||
===== 背景 ===== | ===== 背景 ===== | ||
- | 对于周期性固体,薛定谔方程 $H \psi_{n{\bf k}} = E_{n{\bf k}} S \psi_{n{\bf k}}$ ($S$ 为重叠矩阵)中的 $\psi_{n{\bf k}}$ 可以写为 $\psi_{n{\bf k}}({\bf r}) = e^{-i {\bf k}\cdot {\bf r}} U_{n{\bf k}}({\bf r})$,这里的 $U_{n{\bf k}}({\bf r})$ 是与晶体自身周期性相同的周期函数。在一般的能带结构计算中,波矢量 ${\bf k}$ 为实数,通过求解上面的薛定谔方程得到不同 ${\bf k}$ (通常位于第一布里渊区的高对称线上) | + | 对于周期性固体,薛定谔方程 $H \psi_{n{\bf k}} = E_{n{\bf k}} S \psi_{n{\bf k}}$ ($S$ 为重叠矩阵)中的 $\psi_{n{\bf k}}$ 可以写为 $\psi_{n{\bf k}}({\bf r}) = e^{-i {\bf k}\cdot {\bf r}} U_{n{\bf k}}({\bf r})$,这里的 $U_{n{\bf k}}({\bf r})$ 是与晶体自身周期性相同的周期函数。在一般的能带结构计算中,波矢量 ${\bf k}$ 为实数,通过求解上面的薛定谔方程得到不同 ${\bf k}$ (通常位于第一布里渊区的高对称线上) 值上的本征矢量,由此确定本征能量 $E_{n{\bf k}}$ (即能带结构)。 |
+ | |||
+ | 计算复数能带的方法可参考 <color # | ||
- | 计算复数能带的方法可参考 <color # | + | 更多关于复数能带结构的概念和在导电结中的应用,请参考:Jensen, |
行 303: | 行 303: | ||
* [CS82] Yia-Chung Chang and J. N. Schulman. Complex band structures of crystalline solids: An eigenvalue method. //Phys. Rev. B//, 25: | * [CS82] Yia-Chung Chang and J. N. Schulman. Complex band structures of crystalline solids: An eigenvalue method. //Phys. Rev. B//, 25: | ||
+ | * Jensen, A. et al. Complex band structure and electronic transmission eigenchannels. J. Chem. Phys. 147, 224104 (2017). | ||
* 英文原文:[[https:// | * 英文原文:[[https:// |