这里会显示出您选择的修订版和当前版本之间的差别。
两侧同时换到之前的修订记录前一修订版后一修订版 | 前一修订版后一修订版两侧同时换到之后的修订记录 | ||
atk:迁移率 [2018/05/10 09:45] – fermi | atk:迁移率 [2018/05/10 12:24] – nie.han | ||
---|---|---|---|
行 3: | 行 3: | ||
**关键词:迁移率,电声耦合(电子-声子相互作用),温度相关载流子输运性质,电导率(conductivity),畸变势(deformation potential)** | **关键词:迁移率,电声耦合(电子-声子相互作用),温度相关载流子输运性质,电导率(conductivity),畸变势(deformation potential)** | ||
- | 在本教程中吗,我们将介绍如何计算石墨烯(graphene)中的声子限制的电子迁移率。结合电子态和玻尔兹曼输运方程,同时考虑声子模式与电子-声子相互作用,使用 DFT 方法计算电子迁移率。我们将使用 **QuantumATK** 新版中提供的分析模块 **ElectronPhononCoupling**,**DeformationPotential** 和 **Mobility** 功能来完成。 | + | 在本教程中,我们将介绍如何计算石墨烯(graphene)中的声子限制的电子迁移率。结合电子态和玻尔兹曼输运方程,同时考虑声子模式与电子-声子相互作用,使用 DFT 方法计算电子迁移率。我们将使用 **QuantumATK** 新版中提供的分析模块 **ElectronPhononCoupling**,**DeformationPotential** 和 **Mobility** 功能来完成。 |
计算迁移率 $\mu$ 的关键是计算电子的弛豫时间 $\tau$。弛豫时间有两种计算方法: | 计算迁移率 $\mu$ 的关键是计算电子的弛豫时间 $\tau$。弛豫时间有两种计算方法: | ||
- | - 全角度(k, | + | - 全角度(k, |
- | - 各向同性散射:这种方法仅考虑能量有关的 $\tau=\tau(E)$,假定 $\tau(E)$ 在动量空间中的变化是各向同性的。下面称为**E-相关方法**。 | + | - 各向同性散射:这种方法仅考虑能量有关的 $\tau=\tau(E)$,假定 $\tau(E)$ 在动量空间中的变化是各向同性的。下面称为 **E-相关方法**。 |
下面的计算表明,两种方法得到的结果相差无几,但是第二种方法比第一种方法计算速度大大提高。 | 下面的计算表明,两种方法得到的结果相差无几,但是第二种方法比第一种方法计算速度大大提高。 | ||
行 424: | 行 424: | ||
计算得到的迁移率为 $2.58 \cdot 10^{5}\ \mathrm{cm^{2} V^{-1} s^{-1}}$,与(k, | 计算得到的迁移率为 $2.58 \cdot 10^{5}\ \mathrm{cm^{2} V^{-1} s^{-1}}$,与(k, | ||
+ | |||
+ | ==== 迁移率与温度的关系:(k, | ||
+ | |||
+ | 对能量相关方法更严格的测试是计算迁移率在室温范围对温度的依赖关系。 | ||
+ | |||
+ | * 在(k, | ||
+ | * 在能量相关方法里,计算的两步(线段上的k, | ||
+ | |||
+ | 从下图可以看出,在 $100 \mathrm{K} \leq T \leq 300 \mathrm{K}$ 范围里,两种方法计算的迁移率对温度的依赖关系都比较好的再现了$1/ | ||
+ | |||
+ | {{ : | ||